Meunier F.'s Aide-memoire de thermodynamique de l'ingenieur: Energetique PDF

By Meunier F.

ISBN-10: 2100071548

ISBN-13: 9782100071548

ISBN-10: 2100527959

ISBN-13: 9782100527953

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57]. Le cas du régime stationnaire est particulièrement important. 59] (écoulement d’un fluide en régime stationnaire), où m ss et m se représentent les flux sortant et entrant d’entropie avec m = m e = - m s . Dans le cas encore plus particulier où l’écoulement est réversible, P(S) s’annule et on obtient : © Dunod – La photocopie non autorisée est un délit. 60] rappelle qu’un écoulement adiabatique réversible en régime stationnaire est isentropique. Le cas du système fermé peut également être obtenu comme cas particulier du système ouvert avec m = m e = - m s = 0.

Transformations irréversibles L’étude des transformations réversibles est importante, néanmoins, il faut reconnaître que la majorité des transformations sont irréversibles. 50] © Dunod – La photocopie non autorisée est un délit. 52], l’égalité vaut pour les transformations réversibles alors que l’inégalité stricte s’applique aux transformations irréversibles. Le terme diS introduit précédemment s’appelle la production d’entropie, il est toujours positif ou nul. Notons que pour toute transformation adiabatique d S ≥ 0 .

Exemples Une turbine à vapeur fonctionne entre 600 K (327 °C) et 300 K (27 °C), son rendement de Carnot est de 0,5. Un réfrigérateur fonctionne entre −10 °C et 40 °C, son COP de Carnot est de 5,2. Le coefficient d’amplification de Carnot de la pompe à chaleur fonctionnant entre −10 °C et 40 °C est de 6,2. f. f. f. c. c. c. f. c. 3 Le second principe de la thermodynamique on montre qu’elle est vérifiée pour tous les cycles dithermes (cycles moteurs aussi bien que cycles de réfrigération). Comme tout cycle peut être décomposé en une succession de cycles dithermes, cette démonstration a valeur générale.

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by Mark
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